Mmmhh, un tanto intuitivamente extraño para mi pero intentaré defender posición, de momento es como que veo que le das crédito a DCM diciendo que la gravedad al interior de una esfera no es nula si $$r\neq 0$$ y $$r<R$$ para una distribución de masa esférica,
De eso nada. No estoy tan borracho como para darle la razón a DCM en algo. Lo que pasa es que una esfera no es lo mismo que un anillo. Si tienes una esfera hueca y consideras una esfera interior concéntrica, el campo gravitatorio sobre ella tiene que ser radial, luego la densidad de flujo tiene que ser constante, pero el flujo es nulo, luego el campo es nulo. No tiene más misterio.
Pero eso no vale para un anillo. Si tomas una esfera interior concéntrica, el campo gravitatorio no tiene por qué ser radial (no lo es) y, aunque el flujo será nulo igualmente, no puedes deducir de ahí que el campo es nulo. Entrará flujo por los polos y saldrá por el ecuador.
leeré con detenimiento el artículo, a vuelo de pájaro, ya que mi ingles aparte de pésimo es falto de practica, básicamente veo que lo que intentan es determinar trayectorias estables en una distribución de masa en anillo, calculan el potencial gravitatorio en un punto P externo y no sobre el plano de la circunferencia, nuestra vista 2d hace que \( z=0 \) y acotamos \( r_{\perp}<R \)
No. Se calcula el potencial en cualquier punto. En el dibujo el punto es externo y no sobre el plano, pero eso es por dibujar algo. El cálculo vale para todo punto P, esté donde esté. No es complicado (aunque hay alguna errata en algunos pasos intermedios). El punto de partida es la fórmula general para el potencial:
\( \displaystyle V = -G \int_\Omega\frac\rho{\|r-\xi\|}\,dl(\xi) \)
donde \( dl \) es el elemento de longitud del anillo. Es el equivalente a la fórmula que puedes ver en la
wikipedia, donde dice:
\( \displaystyle V(x) = -\int_{\mathbb R^3}\frac{G}{|x-r|}dm(r), \)
sólo que en vez de \( \mathbb R^3 \) ponemos el anillo y el elemento de volumen \( dm \) se sustituye por el elemento de longitud \( dl(\xi) \). A partir de aquí, sólo hay que hacer un cálculo rutinario:
La posición del punto es \( r = (x, 0, z) \), pues por simetría podemos suponer \( y = 0 \), mientras que el anillo lo recorremos con \( \xi = (R\cos\phi, R\sen \phi, 0) \). Entonces:
\( \|r-\xi\| = \sqrt{(R\cos\phi-x)^2+R^2\sen^2\phi + z^2}= \sqrt{R^2\cos^2\phi + x^2-2Rx\cos \phi+R^2\sen^2\phi +z^2} \)
\( = \sqrt{R^2+z^2+x^2-2R x\cos \phi} = \sqrt{(R+x)^2+z^2-2Rx(1+\cos\phi))} = \chi\sqrt{1-\frac{4R x}{\chi^2}(1+\cos\phi)}=\chi\sqrt{1-k^2\frac{1+\cos\phi}2} \),
donde llamamos \( \chi^2 = (x+R)^2+z^2 \) y \( k^2 = 4Rx/\chi^2 \). Por lo tanto, el potencial es
\( \displaystyle V = -G\int_0^{2\pi}\frac{\rho R\,d\phi}{\chi\sqrt{1-k^2\cos^2(\phi/2)}}= -\frac{GM}{2\pi \chi}\int_0^{2\pi}\frac{d\phi}{\sqrt{1-k^2\cos^2(\phi/2)}}. \)
Cambiando \( \phi' = \phi/2 \) queda
\( \displaystyle V =-\frac{GM}{\pi \chi}\int_0^\pi\frac{d\phi}{\sqrt{1-k^2\cos^2\phi}}. \)
Finalmente usamos que el integrando es simétrico respecto a \( \pi \), con lo que la integral de \( 0 \) a \( \pi \) vale lo mismo que de \( \pi \) a \( 2\pi \), y el resultado es:
\( \displaystyle V =-\frac{2GM}{\pi \chi}\int_0^{\pi/2}\frac{d\phi}{\sqrt{1-k^2\cos^2\phi}}= -\frac{2GM}{\pi \chi}K(k), \)
donde
\( \displaystyle K(k) = \int_0^{\pi/2}\frac{d\phi}{\sqrt{1-k^2\cos^2\phi}} \)
es la
integral elíptica completa de primera clase.
Ésta es la fórmula que deducen en el artículo. Si quieres aplicarla al caso de puntos situados dentro del anillo, eso significa hacer \( z=0 \), con lo que \( \chi = x+R \) y \( k^2 = 4Rx/(x+R)^2 \).
Aquí he dibujado algunos potenciales para \( z = 0, 0.1, 0.3, 0.5, 1 \) a partir de esta expresión.
Edito: Si el potencial en el centro es nulo, y en el centro no hay distribución de masa no hay forma que el potencial varie al cambiar el radio en el interior. Si el potencial no cambia su gradiente tampoco, y si es el potencial constante es su gradiente es cero... o me equivoco.
El potencial en el centro no es nulo (es negativo), pero el potencial toma un valor máximo en el centro del anillo (respecto de \( x, y \)), por lo que sus derivadas parciales respecto de \( x, y \) son nulas, y toma un valor mínimo respecto de \( z \), por lo que su derivada respecto de \( z \) también es nula, y así el campo (el opuesto al gradiente) es nulo en el centro.
Lo que no sé es por qué dices que el potencial no puede cambiar. El campo gravitatorio en el círculo limitado por el anillo es radial. Una masa situada en él (salvo en su centro) es atraída al punto más cercano del anillo. Por eso el potencial tiene un máximo en el centro y desde allí decrece, así el gradiente del potencial apunta siempre hacia el centro y el campo en dirección opuesta.
PD suponiendo al anillo como un cilindro de longitud infinita y radio R, aplicando Gauss con un cilindro infinito interior de eje paralelo ,deberías obtener gravedad cero ...
¿Por qué? El flujo es nulo, pero la densidad de flujo no es constante. Es invariante por rotaciones del cilindro, pero depende de la altura. Si miras las gráficas del potencial, verás que para alturas pequeñas el potencial es decreciente a la izquierda de \( R \), lo que significa que el campo gravitatorio apunta hacia afuera del cilindro, es decir, que el flujo es positivo, pero para alturas mayores el potencial es creciente, luego el flujo es negativo.
Se me ha hecho un poco tarde para mirar tus integrales. Si sigues viendo gato encerrado, las miraré mañana, o cuando pueda.