Hola:

Cita de: Nub en 02 Mayo, 2024, 04:25 pm

...
Aca tengo dudas con lo que realmente pide el enunciado, tengo entendido que la definición del trabajo es para una fuerza puntual y no específicamente para la fuerza que genera el movimiento (que es la fuerza neta), asi que si tengo un desplazamiento de 0 a h las fuerza que actua obre el cuerpo es  \( (P_P+P_L) \) entonces  \( W=(P_P+P_L)h \) ¿No deberia ser negativo este trabajo? pues el vector desplazamiento va para arriba y el peso para abajo entonces queda \( cos(180)=-1 \).
Tal vez pide otra cosa, capaz suponer una fuerza para arriba y calcular ese trabajo, no se

En efecto, el trabajo que realiza la fuerza gravitatoria (el peso) es negativo, lo puedes ver también porque es el opuesto de la variación de la energía potencial gravitatoria, es decir, \( W=-\Delta E_p= E_{p,i}-E_{p,f}=0-mgh=-mgh \), pero lo que pide el enunciado es el trabajo de la fuerza \( F \) contra la gravedad, así es que ese será positivo.
Saludos

Cita de: Nub en 01 Mayo, 2024, 11:09 pm

Cita de: Richard R Richard en 01 Mayo, 2024, 10:43 pm

\(  F_r<\mu F_c \) se caen

¿Esto esta bien?

No no estaba bien, disculpa, allí corregí.

Cita de: Nub en 01 Mayo, 2024, 11:09 pm

yo pensaba que si se daba esa desigualdad (ya sea así o con el menor igual) se debía cumplir que estás en reposo, es decir si no se cumple te estás moviendo y aparece un rozamiento dinámico

Cuando esta en reposo, el coeficiente de rozamiento en mayor que cuando se mueve por ello se reconocen dos valores de coeficiente de rozamiento estatico y dinamico.
en este problema el rozamiento es el estático, cuanto mas revoluciones por unidad de tiempo el rozamiento es mayor y menos se caerá la gente debido a su peso fijo, cuando se alcance la igualdad habrá un equilibrio frágil, si cae más la velocidad angular la fuerza centrípeta no crea la suficiente fuerza normal para que el rozamiento se oponga al peso y las personas se caen.

\(  F_r<\mu F_c \) se caen

otra cosa es poner \( v_0=\sqrt[ ]{2g h} \) por que h es la altura sobre el resorte, que tiene el bloque al caer, obviamente con velocidad inicial 0; eso es cierto, se puede demostrar.

Claro el bloque 1, arrastra por rozamiento al bloque 2, el bloque 2 es acelerado hacia la izquierda y el bloque 1 es frenado (acelerado hacia la derecha) por las fuerzas de rozamiento; esto ocurre hasta que adquieren una velocidad común.

Saludos

Eso es. Imagina una bola con una cuerda girando. La velocidad tangencial sería la velocidad que tendría si sueltas la cuerda.

Hola

Cita de: Nub en 29 Abril, 2024, 05:07 pm

Este ejercicio estaba en el foro pero no tenia respuestas la letra y la imagen es la siguiente:

Todavía no lo termine de hacer, pero creo que puedo, hago este post para preguntar como se mueve el bloque 2, el de arriba, pues me imagino que al empujar hacia la izquierda el bloque de abajo el de arriba se mueve hacia la derecha, por lo tanto el rozamiento del bloque 2 va para la izquierda. Considere un sistema de referencia con x positivo para la derecha e y positivo para arriba, llegue a que \( a_2=-g\mu_k \) lo que me parecio raro por el hecho de ser negativo, luego \( \overrightarrow{a_2}=g\mu_k(-i) \) y es lo contrario a lo que había supuesto (que el bloque 2 iba para la izquierda) ¿Que paso aqui?

Otra cosa, me habían dicho hace tiempo aquí en el foro que cuando suponemos el sentido de la aceleración y da negativo, es que era el sentido contrario y cuando teníamos fuerza de fricción habia que hacer todo de nuevo, pero creo que no cambia nada ahora, en este caso al menos (decian que era mejor resolver el problema sin fricción suponiendo el sentido de la aceleración, cuando lo encontrábamos recién ahí resolvíamos el problema con fricción)

Una forma, adjunto un esquema  de cuerpos libres y referencia XY, ojo positivo de X hacia la izquierda.



Estos diagramas son válidos para \( 0\leq{t}\leq{\tau} \) donde \( t=0 \) es el momento en que el  cuerpo \( M_2 \) está en reposo y el cuerpo \( M_1 \) tiene velocidad v y \( \tau \) es el momento en que ambos cuerpos tienen la misma velocidad.

Cuerpo \( M_1 \)

\( -N0.5-N'0.3=M_1x''_1=5M_2x''_1 \) Dirección X. Ec 1

\( N-M_1g-N'=0 \) Dirección Y. Ec 2

Donde N y N' son los valores absolutos de la  reacción normal entre suelo y bloque 1 y la que hay entre bloque 2 y bloque 1, respectivamente

Cuerpo \( M_2 \)

\( N'0.3=M_2x''_2 \) Dirección eje X.  Ec 3

\( -M_2g+N'=0 \) Dirección eje Y. Ec 4


Las fuerzas de rozamiento se oponen al movimiento relativo de las superficies en contacto.

De la Ec 4 se obtiene \( N'=g M_2 \)

De la Ec 3 se obtiene \( x''_2=\displaystyle\frac{N'0.3}{M_2}=0.3g \)

Estos son valores constantes en \( [t_0, \tau] \)

De la Ec 2 despejamos \( N=N'+M_1g=gM_2+5M_2g=6M_2g \) Valor también constante en el intervalo de aceleración.

De la Ec 1 despejamos \( x''_1=\displaystyle\frac{-3.3gM_2}{5M_2}=-0.66g \)

Se sabe que en \( t=\tau \) ambos bloques  tienen la misma velocidad  y por ser las aceleraciones constantes se tiene :

\( x''_1=-0.66g\Rightarrow{x'_1(\tau)-v=-0.66g \tau}\Rightarrow{x'_(\tau)=v-0.66g \tau} \)

\( x''_2=0.3g\Rightarrow{x'_2(\tau)=0.3g \tau} \)

Las velocidades son las mismas se tiene \( v-0.66g \tau=0.3g \tau\Rightarrow{\tau=\displaystyle\frac{v}{0.96g}} \)

Saludos.